На чертежах показана одна из возможных схем принципа реализации предлагаемого способа передачи информации. Сущность изобретения поясняется на фиг. 1-2, иллюстрирующих принцип, где на фиг. 1 показана схема передатчика, а на фиг. 2 приемника информации по предложенному способу.

Схема включает: 1-1′ - компьютеры, содержащие все необходимые элементы, например, К-кодер (фиг. 1) и Д-декодер (фиг. 2) информации (в двоичные символы и обратно), систему отображения информации в удобном для пользователя виде, 2 - измерительное устройство, 3-3′ оптически прозрачные термолюминесцентные кристаллы, содержащие квантово- механически запутанные между ними электронные центры окраски, 4-4′ - источники запутанных парных фотонов, 5 - устройства для направления распространения фотонов по определенному пути, например, зеркала или световоды, 6-7-8-9-10-11 - фотоны и пути/направления их распространения (показаны большими стрелками), 12 поляризационный светоделитель, 13 - детектирующее устройство, 14-фазовая пластина.

Перед использованием оптически прозрачных термолюминесцентных кристаллов в передатчике и приемнике, эти кристаллы одновременно и совместно подвергают (лишь один раз за весь период их эксплуатации) облучению квантово-механически запутанными рентгеновскими или гамма-квантами, вследствие чего в данных кристаллах образуются квантово-механически запутанные между ними электронные центры окраски. Кристаллы можно изготовить, например, из легированного фторида лития по известной и отработанной в промышленности технологии.

В качестве источника квантово-механически запутанных рентгеновских или гамма-квантов можно использовать рентгеновскую трубку или парапозитроний (последний в каждом акте аннигиляции излучает два квантово-механически запутанных гамма-кванта с противоположными импульсами).

С помощью источника 4 запутанных парных фотонов (фиг. 1) генерируют пары фотонов в запутанном по поляризации состоянии. Один из фотонов 6 каждой пары с помощью устройства 5 направляют на оптически прозрачный термолюминесцентный кристалл 3, содержащий электронные центры окраски, квантово-механически запутанные с электронными центрами окраски оптически прозрачного термолюминесцентного кристалла 3′ (фиг. 2), а другой фотон 7 направляют на измерительное устройство 2.

В это время источником 4′ запутанных парных фотонов (фиг. 2) так же генерируют пары фотонов в запутанном по поляризации состоянии. Один из фотонов 8 каждой пары направляют на оптически прозрачный термолюминесцентный кристалл 3′, содержащий электронные центры окраски, квантово-механически запутанные с электронными центрами окраски оптически прозрачного термолюминесцентного кристалла 3 (фиг. 1), а другой фотон 9 направляют на поляризационный светоделитель 12.

Тем самым, запутанную пару фотонов 6-7 квантово-механически перепутывают с запутанной парой фотонов 8-9 посредством запутанных центров окраски кристаллов 3-3’. Фотон 9 поляризационным светоделителем 12 раздваивают на две «полуволны» 10-11 (показаны крупными стрелками фиг. 2), одну «полуволну» устройством 5 направляют по пути 10 на детектирующее устройство 13, а другую «полуволну» направляют по пути 11 на тот же детектор 13 через фазовую пластину 14, обеспечивающую поворот оси поляризации на определенный угол с таким условием, что при падении обеих «полуволн» на какую-либо плоскость они интерферируют.

Если с кодера К, входящего в конструкцию компьютера 1 передатчика (фиг. 1), не подавать сигнал на измерительное устройство 2 (любое измерительное устройство, например, ячейка Поккельса или ячейка Фарадея), то измерения поляризации фотона 7 не происходит, что отвечает модуляции информации в соответствии с передаваемым двоичным символом, например, «0». В этом случае схлопывания волновой функции фотона 7 также не произойдет и, следовательно, запутанная пара фотонов 6-7 остается в перепутанном квантово-механическом состоянии как друг с другом, так и с запутанной парой фотонов 8-9, при этом квантовая корреляция между этими парами запутанных фотонов сохраняется по меньшей мере до того момента, когда фотоны 6 и 8, из соответствующих запутанных пар, не покинут область пространства занимаемого кристаллом 3 и кристаллом 3′, т.е. пока не прекратят свое взаимодействие, в рамках макроскопического подхода, с запутанными электронными центрами окраски. В этом случае квантовое состояние фотона 9 не коллапсирует в одно из двух собственных ортогональных состояний поляризации, соответствующих двум возможным результатам измерения, и его «полуволны» (волновые функции) образуют на детекторе 13 интерференционную картину, например, в виде полос в определенной области экрана детектирующего устройства 13. При этом сигнал, поступающий с детектора 13, декодируют декодером Д, входящим в конструкцию компьютера 1′ приемника (фиг. 2), в соответствии с вышеупомянутым двоичным символом «0».

Если с кодера К, входящего в конструкцию компьютера 1 передатчика (фиг. 1), подать сигнал на измерительное устройство 2, то произойдет измерение поляризации фотона 7, что отвечает модуляции информации в соответствии с передаваемым двоичным символом, например, «1». В этом случае волновая функция фотона 7 коллапсирует в одно из своих состояний. Тогда в соответствии с законами квантовой механики произойдет коллапс волновой функции фотонов 6-8-9, при этом квантовая корреляция между запутанными парами, которые состояли из запутанных пар фотонов 6-7 и 8-9, также прекратит свое существование. В таком случае фотон 9 раздвоиться на «полуволны» не может и, находясь в одном из своих ортогональных состояний с определенной поляризацией, достигнет детектора 13 распространяясь только по одному из двух возможных путей 10 - 11. Вследствие того, что ему будет не с кем интерферировать, на детекторе 13 будет наблюдаться отсутствие интерференционной картины. При этом сигнал, поступающий с детектора 13, декодируют декодером Д в соответствии с вышеупомянутым двоичным символом «1».

                                                                                                                                 С.КОННОВ